只要新万博电竞 v1 准确

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  折射波_电力/水利_工程科技_专业资料。地震折射波法 在工程地震勘探中,地震折射 波法是一种简便经济的勘探方法 在精度要求不高的情况下, ?它可为工程地质提供浅层地层起伏 变化和速度横向变化资料以及潜水 面的变化资料等, ?还可为反射

  地震折射波法 在工程地震勘探中,地震折射 波法是一种简便经济的勘探方法 在精度要求不高的情况下, ?它可为工程地质提供浅层地层起伏 变化和速度横向变化资料以及潜水 面的变化资料等, ?还可为反射波法勘探提供用于静校 正的表层速度和低速带起伏变化资 料。 有关折射波的形成及正演时 距曲线的特征等问题已在前面讨 论过了, 在此,仅就资料的采集和处 理解释问题进行论述。 第一节 野外工作方法 在折射波法野外工作中,必须了解工 区的地质、地形、地层地质条件及速度参 数等情况。根据工作目的及场地情况,设 计试验和施工方案。从试验结果取得适合 工区具体条件的最佳工作方法,如激发条 件,接收条件,观测系统,检波距,测线 长度等。 一、测线的设计和道间距、激发点 的选择 1、测线设计 折射波法一般用于解决基岩面 深度、地层厚度等地质问题,测线 的布臵根据工作任务、探测对象、 地质构造和地形等条件来确定的。 一般可按下列原则布臵测线)测线力求为直线,尽量垂直岩层或构 造的走向,便于最大限度地控制构造形态, 以利于资料的整理与分析; ?(2)测线要尽可能与其他物探测线或钻探 的勘探线一致,便于结合地质资料进行分 析解释; ?(3)测线要均匀地分布在全测区,以利于 资料的对比与综合分析。 ?(4)当地层倾角较大时,应注意改变测线 方向,避免盲区过大或接收不到折射波。 2、排列长度、道间距 进行地震勘探工作时,需要沿测线按次 序在许多点进行激发,同时在相应的地段进 行接收。通常称布臵检波器的接收段为接收 排列。每次激发接收记录时,第一道(第一个 检波器)到激发点的距离称为偏移距;第一道 到最后一道(最后一个检波器)的距离称为排 列长度。因此,若使用某种道数的地震仪确 定之后,排列长度就决定于道间距大小。 排列长度和道间距有如下关系式: L ? ( N ? 1) ? ?x 道间距越大,排列长度越长,工 作效率也就越高。 但如道间距太大.各相邻记录道 之间同一个波的相位追踪和对比往往 比较困难,不利于分辨有效波。 由于折射波法主要以初至波为主, 道间距的选择应根据试验工作确定, 以能准确地追踪每一个折射层的初至 折射波为标准。 当测线很长,一个排列无法完成 测量工作,需要移动排列时,要设计 一个检波器的重复点,称为互换点。 即排列的最后一个检波点是下一个新 排列的第一个检波点,这样有利于波 的追踪和对比。 选择排列和道间距大小时,还必须 考虑到地层的倾角大小和断层等复杂情 况的存在,一般来说倾角大,构造复杂 时,排列和道间距取小些。 在浅层工程地震中一般采用2-5m 的道间距.12-24道地震仪接收。 3、激发点位臵及间距 折射波的接受地段必须在盲区 范围之外,但盲区范围随折射界面 的深度、倾斜情况以及临界角的大 小而变化。因此,要根据试验工作 设计激发点位臵及激发点距离。 二层构造时情况比较简单,偏移距小于 盲区,设计的排列应能够接收到直达波和折 射波。激发点的间距应能够连续探测目的折 射界面。 三层构造时,除与二层构造情况相同, 偏移距小于盲区外,还需同时考虑来自第二 层和第三层的折射波出现的范围,来自某一 层的折射波在时距曲线个点的线 段,能够有效地决定这一层地折射波速度。 因此,在要求同时获得二个界面深度地情况 下,需要在工作中根据具体情况设计激发点 间距。 二、折射波法的观测系统 折射波的特殊性决定了折射波 观测系统与反射波观测系统截然不 同。 1、相遇观测系统 2、追逐观测系统 3、非纵测线.单支时距曲线现测系统 这种观测系统一般用于探测地质情况简单规则平 缓的界面。其优点是效率高。这种观测系统只能获得 激发点处界面的深度。如图所示,其中各激发点的深 度都可分别从两支时距曲线上算得,从而可以互相校 核。因此对于起伏较大的界面或情况较为复杂时,不 宜使用单支时距曲线.相遇时距曲线现测系统 当地下界面起伏较大或不甚规则时,如果只在接收地段的 某一端激发,仅获得激发点处界面的深度,无法反映界面 的起伏情况,造成很大的误差。为了提高解释精度,需要 在观测剖面两端进行激发,从而可获得两支时距曲线分别为观 测剖面两端的激发点,S1和S2为 两支相应的时距曲线,从不同的 方向反映了同一地段的界面状态, 根据曲线斜率的变化可以判断界 面的起伏情况。因此,利用相遇 时距曲线观测系统可以了解界面 倾斜及起伏情况,并可以计算公 共段的界面深度。 3、追逐时距曲线观测系统 是在剖面上测得一段时距曲线之后,将激发点 沿剖面移动一定的距离再进行激发观测得到另一段时 距曲线,这种互相对应的时距曲线就称为‘‘追逐’ 时距曲线。如图所示。 追逐时距曲线观测系统还可以了解折射界面有无横 向速度变化。如图所示,水平三层大地与有覆盖层 的直立接触面上的简单观测系统的时距曲线形态相 似,无法仅根据单支时距曲线判断地下的地层结构。 如图是两种地质条件下的追逐时距曲线,在只有垂向速度 变化的时距曲线上,两条曲线的临界距离只有横向位臵变 化。而在有横向速度变化的时距曲线上,速度突变点上方 的临界距离没有横向移动,只是随激发点的位臵变化而出 现时间上的变化,两个激发点产生的时差在曲线拐点的左 边和右边相等。 4.双重相遇时距曲线观测系统 地震勘探中,在表层条件较复杂的情况下,有时可采 用双重相遇的观测系统。实际上这是相遇观测系统和 追逐观测系统的综合,如图所示。 即在观测剖面的两端分别进 行激发,得到一组相遇时距 曲线,然后将激发点对称地 各移动一段距离。再分别进 行激发,又可得出一组追逐 的相遇时距曲线。。 另外为了解表层横向速度变化可以增加一个中间激发 点。这种观测系统工作效率较低,但可以利用其平行 性的特点将远激发点的时距曲线平移到近激发点曲线 上来,以补偿近激发点时距曲线的不足。 三、非纵测线观测系统 在非纵测线中,激发点不设臵在剖面线 上,而是设臵在剖面一侧可追踪到所勘探折 射界面上的初至波的一定距离上。例如激发 点布臵在测线的旁侧,称为横测线;激发点 布臵在某一点上.检波器布臵在弧形线上称 为弧形测线等。通常,非纵剖面法可以用来 详细研究被确定的地质对象上地震记录的波 形或动力学特征(波的振幅、周期等)。如在 断裂破碎带、陡立地层的接触带、古河床等 地质体上出现的地震波振幅的衰减;在低速 局部砂岩透镜体上的时间异常等。 因此,在工程地震勘探中采用非纵剖面法的一般目 的是: (1)根据地震记录的动力学特征,划出和确定断层线 或构造断裂带。此时.可采用剖面线的方向正交于预测 的构造断裂走向。相邻剖面间距的选择,应能保证可靠 地划分和追索这两个剖面间的断裂,归根结底,取决于 具体的地震地质条件。 (2)在实际工作中.除横测线外,人们还采用环形测 线或弧形测线来解决岩石、土壤的速度各向异性、确定 异常体范围等待定地质问题。 采用非纵剖面法,原则上可以对所观测的时距曲线 进行定量处理,画出折射界面的形态,以及确定界面速 度。但其绘图的精度要比处理完整的纵剖面系统所达到 的精度低。 利用折射法研究盐丘、 陡构造及断层等特殊 地质体时,多采用非 纵测线观测系统。图 所示的观测系统是扇 形排列,它是非纵测 线观测系统的一种, 多用于盐丘勘探,因 为盐丘的波速高于围 岩,凡经过盐丘的折 射波到达地面观测点 的正常时间都比没有 经过盐丘的折射波要 早,即超前,根据重 叠的扇形排列观测系 统发现的超前,可以 圈出高速波的地质体。 四、激发条件与接收条件的选择 1、激发方式 ? 激发方式主要有炸药爆炸、敲击、夯锤以 及空气枪、电火花等。这些震源各有不同 的特点。在工程地震中,这几种震源均被采 用。 (1)炸药震源 炸药震源一般采用井中爆炸,在井中注 满水或泥浆,以促使能量向下传播并压制由 于爆炸引起的各种干扰波(如面波、声波)。 井中爆炸可用较少的药量得到较好的记录, 但钻井费用大。有条件的地方可采用水中 爆炸,在1-3m深的天然水池 (河、湖、水塘) 中进行爆炸,可用较少的药量获得较好的记 录,同时可以在一点进行多次爆炸,重复性 好。 (2)敲击震源 敲击震源适用于高灵敏度仪器或信号增强型 地震仪进行浅层探测时使用。这种震源由大锤、 金属垫板、锤击开关和连接电缆组成,用来激发纵 波。激发信号由锤击开关经电缆输入记录系统,多 次激发应注意金属垫板与地面的耦合状况。为了 提高有效能量,应将激发点下的疏松土取掉并垫上 金属板。垫板的作用是在冲击时,将冲击能分摊到 一个较大的面积上,减小压强,减少塑性形变能损 耗。地表疏松土壤会产生高频滤波作用,所以要将 垫板下的表层土除去。 采用垫板后,大锤在冲击时很快止动,使冲击 的突然性增大,与此相关,有效信号初动的锋锐度 和清晰度也得到提高。冲击应正对着垫板中心,否 则,变换成弹性波的那部分能量就会降低。当对垫 板边缘进行冲击时,相当于垫板的有效面积减小, 土层的塑性应变就会增加,而当斜着冲击时,冲击 强度就会降低。在坚硬岩石表面(如天然露头,露 天采矿场的边坡,坑道壁等)上进行观测,大锤在冲 击时将产生强烈的反弹,采用刚性较差的大锤会减 小回跳能损耗。当目的层深度较大,需要较大的能 量,可采用标准贯入试验用的63.5kg的落锤自由下 落激发弹性波,其勘探深度可达100m以上。 (3)空气枪 空气枪是借助活塞放出被封 闭在钢铁容器内的压缩空气的一 种震源装臵。一般作为水上震源。 在这些震源中,究竟采用哪一种,由测区环境及技 术上的要求而定,这些震源的一般接收距离见表1。 表1激发方式与有效接收距离 激发方式 土炮 水炮 井炮 有效接收距 离/m 300 500 1000 激发方式 敲击 夯锤 空气枪 有效接收距 离/m 100 200 200 使用炸药时,随着药量的增加,接 收距离可以延长, 而使用敲击、夯锤、空气枪作为 震源时,接收距离最多为100-200m左 右, 使用信号叠加方法(采用叠加装臵 或信号增强装臵)接收距离可以延长。 炸药多采用普通炸药或爆炸索。爆炸可在土中、 水中或井中进行,一次放炮所需药量因放炮方式、 地形地质条件、干扰的大小而异。药量的大致范围 由离开炮点的最大接收距而定,一般与距离的平方 成正比。根据大量实例,接收距离与药量的关系见 表2。 表2 有效接收距离与炸药量的关系 炸药量/kg 有效接 土炮 收距离 井炮 /km 0.1 0.2 0.1-0.2 0.4-0.7 0.5 1.0 2.0 0.1-0.2 0.7-1.0 2.5-4.0 7-10 (1)有效波和干扰波 在一般情况下,折射波法利用 的主要是初至折射波,在地震记录 中有效波为直达波和初至折射波。 干扰波一般有声波、工业电、微震 以及一些无规则的随机干扰等,在 地震记录上形成干扰带,严重地影 响了初至波的记时质量。 (2)检波器的频率和方向特性的选择。 一般根据试验确定检波器的频 率,使其适应工作区内折射波主频, 也可以根据探测深度来选择检波器。 检波器的方向特性,可以从两个方面讨论。 第一.每种检波器都有响应最灵敏的方向,而 波在传播过程中也有一定的振动方向,当检波 器的最灵敏方向和波的振动方向一致时,所接 收到的信号最强。例如,在接收纵波和横波时, 由于纵波的振动方向和传播方向是一致的,因 此,接收纵波的检波器其最灵敏方向应对准波 的传播方向;而对于横波来说,其振动方向和 波的传播方向互相垂直,因此,在布臵检波器 时,应将其最灵敏方向垂直于波的传播方向, 才能接收到较强的有效信号。 (3)地震仪滤波器的选择 工程地震仪中,大部分都装有较完善的滤波 系统。例如,声波的主频段一般大于100Hz。而 折射波的主频段为40Hz,比声波低,可以用低通 滤波装臵来压制声波。工业电通过电磁感应影响 地震记录,所以接收点应尽量避开干扰源,并利 用仪器的滤波器压制工业电的干扰。 对于一个特定的工作地区,是否需要使用滤 波器或使用什么频率段的滤波器,要通过试验来 确定。 (4)检波器的安臵条件 检波器的安臵对地震记录有直接关系, 为减小地表疏松沉积层对波的吸收和微震 干扰,要将检波器安放在0.2m深的浅坑中。 更重要的是土壤表面和检波器的底面的接 触,它们构成了检波器—土壤的振动系统, 该系统的固有频率与土壤的弹性、接触的 特点、检波器质量有关。 当检波器安臵在刚性岩石上时,固有振动的叠加能 使记录形状强烈畸变。为避免这种现象,可加深检波器 坑的深度和增大检波器和土壤的接触面,把检波器埋直、 埋紧以提高系统的固有频率。试验表明,检波器—土壤 振动系统的频率特性与土壤的成分有.泥炭土、沙土、 黑土的固有频率在15-80Hz之间,黏土则在110-170Hz 之间,石英砂、铁质角页岩、片麻岩、花岗岩则在200- 700Hz之间。由此可见,检波器如果放在松软的表土上, 谐振频率在仪器的通频带内,会使检波器—土壤系统在 工作中长时间自由振动而降低 分辨能力。最好的安臵条件是较致密的土壤或岩石。土 壤的密度和波速越大,系统的谐振频率越高;为改变系 统谐振频率,可在检波器下铺1-2cm的薄层湿沙或黏土。 在泥炭沼泽区等表面有强烈吸收的地区,可把检波器埋 在低速带的底面以下。 第二节 折射波资料的整理与解释 一、资料整理 折射波资料整理的主要内容有: ?初至折射波波至提取 ?时距曲线绘制 ?校正 等。 1、波的对比和分析 波的对比和分析就是在地震记录 上判断有规律的同相轴是哪一种类型 的波,是否来自同一界面。 波的对比和分析利用折射波的运 动学和动力学特征,在地震记录上识 别每一界面的有效波。 折射波法利用的是来自各折射界 面的初至折射波及沿地表面传播的直 达波。 在地震波形记录上的各有效波是来自各个界面的,而 来自同一界面的波是受这一界面的埋藏深度、岩性、产 状、覆盖层的性质等因素影响。一般,这些因素在较小 的一段距离内变化不大。因此,同一界面的有效波在相邻 各道上的特点是相似的,这就是波的对比的主要依据,如 图9中波形记录各道所示的初至折射波相位相同,波形十 分相似, 振幅随着距离的增大有规律的衰减。折射波或 其他有效波对比的主要标志有:同相性、波形的相似性、 振幅的变化等。 (1)同相性。 由于同一界面的波到达相邻很近的 两个接收点的路径是相似的,因而有效波 的相同相位到达相邻两道的时间也很相 近,在记录上这些相同相位的连线(称为 同相轴)应该是平滑的,而且延伸较长。 相邻相位的同相轴应是平行的。 (2)波形的相似性。 来自同一界面的波,在相邻道上的 振动图形是相似的,波形相似的特点反 映在波形记录上为相邻道振动图的视 周期、相位数、振动的强弱以及振动 延续时间等保持相似关系。 (3)振幅的变化。 在地震记录上,有效波出现时其能 量通常大于干扰背景的能量。即振幅 显著增强,而且单独的一组波与较早或 较晚到达的振动常以一定的强度差异 而区别开来。 初至折射波的对比较为简单,因为 它最先到达检波器,波的初至比较清晰。 但由于工程地震中,浅层折射波的振动 频率较高,而且表层覆盖物疏松复杂, 将会造成波的强烈衰减。在确定初至 折射波的真实时间时,必须经常注意和 认真分析波的衰减和变化,否则将会得 出错误的结论。 在较长距离上追踪某一界面的折射波时, 采用多张记录进行对比。这时,在两相邻排列 的记录上,利用互换点上同一界面的有效波的 传播时间和波形相似的特点进行对比连接。 在同一个排列上分辨来自两个不同界面的折 射波时,还需要考虑波至时间斜率的变化。 在工程勘察工作中,地震勘探主要目的 层在风化层或第四系的地层中,折射界面较 多,每层的厚度较薄,各层的速度差异不大, 表层的吸收系数很大。因此,造成第一个界 面的折射波急速衰减、消失,第二个或以下 界面的折射波在地震记录上成为初至波;而 来自各界面的折射波互相干涉,引起一些合 成的波形和视速度的畸变。这些现象影响了 折射波波形的对比分析和追踪。 2、校正 在折射波法野外施工中,有时一条测线上的激 发点或检波点不在同一水平面上,震源点在地下某 一深度,这些因素改变了折射波的传播路径和到达 时间,从面影响解释结果,因此,需要对折射波资 料进行校正。折射波资料整理中进行的校正,主要 包括检波点的地形校正,震源点深度校正等。 一般在高差引起的时间差较大的情况下才进行 这类校正。如果震源点的深度不大,而检波点上地 形起伏所引起的时间差较小,则对时距曲线解释进 行手工平滑。这是因为校正过程中可能出现误差使 时距曲线、时距曲线的绘制 在地震记录上,读出各检波点上折射波到达 时间后.将其绘在以时间为纵坐标、以检波点位 臵为横坐标的直角坐标系中。在工程勘察中一般 距离比例尺等于检波距,时间比例尺以清晰为准, 具体根据实际工作地区的工作目的和成图要求而 定。图10为某选址工程中折射波法的一个相遇时 距曲线剖面,它由多个正、反方向追逐时距曲线 经外延或内插而成。纵、横坐标单位分别为毫秒 和米,图中的T为实际测量获得的互换时间,是 折射波资料解释中的一个重要数据。 图10 实测相遇时距曲线 因此,通常情况下,首先对地震记录 作适当的处理工作,如静校正和滤波 等,然后对地震记录进行波的对比分 析,从中识别并提取有效波的初至时 间和绘制相应的时距曲线。这一工作 可以由人工来做,也可以由微机自动 完成。然后根据时距曲线特征,选用 相应的方法进行解释工作。下面我们 分别简述其过程和方法技术。 单支时距曲线的解释 二、截距时间法求界面深度 1.求表层速度和界面速度 2.交点法求速度 3.截距时间法求界面深度 1.求表层速度和界面速度 ? 在折射界面平缓的情况下,利用直达 波和折射波时距曲线的斜率求出表层速度、 界面速度和激发点下界面深度。如果浅部 有多个折射界面时,目的层只有一个,常 用有效速度代替目的层以上多层介质速度, 仍用截距时间法求折射界面深度。 2.交点法求速度 如图所示。各条时距曲线斜 率的倒数分别为各对应层的 层速度。如果目的层是求v2 和v3的界面.可将v1和v2看 成一个综合层,这个综合层 的速度求取如图所示,找出 时距曲线的交点N, 从N到坐标原点O连线,此直 线的斜率倒数便是该综合层 的有效速度。 这是一种近似的方法,当折射界面埋深不大时,可 得到精确的有效速度。界面埋深较大时,会产生较大的 误差。对于倾斜的平界面,必须用相遇时距曲线的两条 曲线分别计算有效速度,然后取两者的平均值。 3.截距时间法求界面深度 如图所示.此倾斜界面为平面时,S1和S2皆为直线 延 长 , 分 别和 其对 应的 时间 轴 相 交 于 t01 和 t02.根据折射波的截距时间利用公式得出h1和h2,以01和 02为圆心,分别以h1和h2为半径作圆,然后作这两圆的公 共切线,使得到所求的折射面。 三、新万博电竞相遇时距曲线差数时距曲线法, 是解释折射波相遇时距曲线最常 用的方法之一。在折射界面的曲 率半径比其埋深大得多的情况下, 该法通常能取得较好的效果,且 具有简便快速的优点。 t1 ? tO1 ABD t 2 ? tO2 ECD T ? tO1 AB ? tBC ? tCEO2 t BD ? tCD ? h /(V1 cosi) t BC ? 2t BM ? 2h ? tgi / V2 t0 ? t1 ? t2 ? T ? 2h ? cosi / V1 h ? (t1 ? t2 ? T ) ?V1 /(2 cosi) h ? K ? t0 K ? V1 /(2 ? cos i ) ? V1 ? V2 /(2 ? V22 ? V12 ) ? ( x) ? t1 ? t 2 ? T d? ( x) dt1 ( x) dt2 ( x) dx ? dx ? dx dt1 ( x) sin(i ? ? ) ? dx V1 dt2 ( x) ? sin(i ? ? ) ? dx V1 d? ( x) 2 cos? ? dx V2 dx ?x V2 ? 2 cos? ? ?2 d? ( x) ?? ( x) 绘制折射面时,以各点的深度为半径,为 圆心作弧,圆弧轨迹切面就是折射面的可能位 臵。同样地,各测点相应圆弧的包络面就是所 求的折射面。 由前面的公式可知,折射界面的速度是 由差数时距曲线的斜率决定的,因此利用差数 时距曲线斜率的变化,还可以划分出折射界面 的横向速度的变化。 t 在实际应用中,只要 v1 准确,0 法可以不要 求进行地形校正,而且无论是对水平界面或曲率 不太大的弯曲界面,此法都能适用。这些优点使 它成为折射波法资料解释中常用的一种方法。但 由于它实质上是以测点为顶点的近似等腰三角形 的高作为折射界面的深度。对于两翼坡度较大的 凹界面或凸界面,解释结果将改变界面的中心地 段的值,前者偏小,后者偏大。这种误差必然使 折射界面的起伏变得平缓。因此方法的应用前提 条件是:折射面的曲率半径比其埋深要大得多; 界面倾角小于15度;地震波沿折射面滑行时没有 穿透现象。 1 t? V2 1 t? V2 2ho r ?x ? cosi V1 2 2 界面水平 ho hc r ? x ? cosi ? cosi V1 V1 2 2 界面非水平 四、非纵测线的解释 X:炮点在测线上 的投影点与检波点 的距离 从上述方程可知,非纵测线的折射波 时距曲线为双曲线形态,和反射波的 时距曲线形态有些相似。对于水平界 面来说,是一支对称于c点的双曲线 (如图中的理论曲线),但是实际界面 可以是任意的形状,因此所得到的曲 线也不可能是对称和光滑的,相对于 水 平界 面 对 称 双 曲 线 有 ? 超前 ? 或 ?滞后?的变化。 这种?超前?或?滞后?的时间差,可以认为由于界面深度的变 化所致,因此可根据实测曲线和理论曲线之间的时差来估算界面 深度的变化,从而绘出界面的起伏形态。具体做法是,读出实测 时距曲线和理论时距曲线在各测点上的时差,以时差=0的点作 为?基准点?,时差大于0者表示该点界面深度大于?基准点?, 小于0者表示该点界面深度小于?基准点?,校正值的计算公式 为 ?t ? V ?hi ? i 1 cos i 左侧激发,右侧接收 O1激发,O1O4接收 O2激发,O2O4接收 O3激发,O3O5接收 O4激发,O4O5接收 O5激发,O5O6接收 右侧激发,左侧接收 O6激发,O3O6接收 O5激发,O3O5接收 O4激发,O2O4接收 O3激发,O2O3接收 O2激发,O1O2接收 7对相遇观测系统 小一重O1O2、O2O3、O3O4、O4O5、O5O6 大一重:O2O4、O3O5 两重相遇观测系统

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